Курс лекций по разделу физика атома и ядра

Рассмотрим основные свойства вынужденного деления ядер нейтронами, которое возможно, если

где W_c - энергия возбуждения составного ядра при захвате нейтрона, равная (4.5.32)

Если ε_n(C) > W_f, то из (5.2.1) и (5.2.2) следует, что реакция деления не имеет энергетического порога и деление возможно при любой энергии налетающего нуклона. Нуклиды, обладающие такими свойствами, называются делящимися или топливными нуклидами. Топливные нуклиды служат для производства энергии в ядерных реакторах и для ядерного оружия. Нуклиды, для которых выполняется обратное неравенство ε_n(C) < W_f , называются сырьевыминуклидами, так как из них возможно получение ядерного топлива. И хотя реакция деления этих ядер нейтронами является экзоэнергетической и формально не имеет энергетического порога, однако эффективно она может протекать только тогда, когда кинетическая энергия нейтронов

В таблице 5.2.1 приведены характеристики наиболее распространенных тяжелых нуклидов, способных делиться под действием нейтронов.

Таблица 5.2.1

Свойства градиента и производной по направлению Криволинейный интеграл Первоначально функции управления системой коммутации возлагались на операторов.

Из этой таблицы видно, что нуклиды ²³³U, ²³⁵U и ²³⁹Puявляются топливными нуклидами, а ²³²Th и ²³⁸U – сырьевыми. Переработка сырьевых нуклидов в топливные основана на реакции радиационного захвата нейтрона (4.9.11):

В реакции (5.2.5) были получены первые трансурановые элементы.

 

[an error occurred while processing this directive]